Массовая доля сухого насыщенного пара во влажном насыщенном паре называется

Понятия о водяном паре

Распространенным рабочим телом в паровых турбинах, паровых машинах, в атомных установках и теплоносителем в различных теплообменниках является водяной пар.

Пар — газообразное тело в состоянии, близком к кипящей жидкости.
Парообразование – процесс превращения вещества из жидкого состояния в парообразное.
Испарение – парообразование, происходящее всегда при любой температуре с поверхности жидкости.

При некоторой определенной температуре, зависящей от природы жидкости и давления, под которым она находится, начинается парообразование во всей массе жидкости. Этот процесс называется кипением.

Обратный процесс парообразования называется конденсацией. Она также протекает при постоянной температуре.

Процесс перехода твердого вещества непосредственно в пар называется сублимацией. Обратный процесс перехода пара в твердое состояние называется десублимацией.

При испарении жидкости в ограниченном пространстве (в паровых котлах) одновременно происходит обратное явление – конденсация пара. Если скорость конденсации станет равной скорости испарения, то наступает динамическое равновесие. Пар в этом случае имеет максимальную плотность и называется насыщенным паром.
Если температура пара выше температуры насыщенного пара того же давления, то такой пар называется перегретым. Разность между температурой перегретого пара и температурой насыщенного пара того же давления называется степенью перегрева. Так как удельный объем перегретого пара больше удельного объема насыщенного пара, то плотность перегретого пара меньше плотности насыщенного пара. Поэтому перегретый пар является ненасыщенным паром.

В момент испарения последней капли жидкости в ограниченном пространстве без изменения температуры и давления образуется сухой насыщенный пар. Состояние такого пара определяется одним параметром — давлением.

Механическая смесь сухого и мельчайших капелек жидкости называется влажным паром.

Массовая доля сухого пара во влажном паре называется степенью сухости – х;

где m_сп — масса сухого пара во влажном; m_вп — масса влажного пара. Массовая доля жидкости во влажном паре называется степенью влажности – у; у = 1 – n . Для кипящей жидкости при температуре насыщения n = 0, для сухого пара – n = 1.

Рис. 1.13. Параметры парообразования.

Процесс парообразова­ния в координатах р—v.

Рассмотрим процесс парообразования при постоянном давлении в координатах р—v (рис. 1.13). Поместим 1 кг воды при температуре 0 °С в цилиндр с поршнем. Для некоторого значения p = const это начальное состояние воды изобразится на диаграмме точкой а. При этом его удельный объем v=0,001 м 3 /кг.

Если подогревать воду при постоянном давлении, то объем ее увеличивается и при температуре, которая соответствует состоянию кипения воды, достигает величины, отмеченной на диаграмме точкой b. Удельный объем кипящей воды принято обозначать v’ При дальнейшем подводе теплоты к кипящей воде последняя начнет пре­вращаться в пар, причем давление и температура смеси воды с паром остаются неизменными.

Когда в процессе парообразования последняя части­ца воды превратится в пар, весь объем окажется запол­ненным паром. Такой пар как бы «насыщает» объем, в котором он находится, и потому называется насыщен­ным паром, а его температура, равная температуре ки­пения, называется температурой насыщения. Она обозна­чается t_н и зависит от давления: при p_абс=0,1 Мпа, t_n =99,09 °С, при р_абс=0,2МПа

На участке b—с пар называется влажным насыщен­ным паром (или просто влажным), так как он состоит из смеси воды и пара. После полного испарения воды (точка с) пар называют сухим насыщенным (или просто сухим).

Влажный пар характеризуется степенью сухости х. Степенью сухости называют массовую долю сухого на­сыщенного пара, находящегося в 1 кг влажного пара. На­пример, в 1 кг пара содержится 0,85 кг сухого насыщен­ного пара и 0,15 кг кипящей воды. Следовательно, сте­пень сухости пара х = 0,85. Величина 1—х называется степенью влажности. Она показывает массовую долю кипящей воды, находящейся в 1 кг влажного пара. Для сухого насыщенного пара х =1.

Рассмотрим процесс парообразования при бо­лее высоком давлении (см. рис. 1.13). Удельный объем воды при 0 °С с повышением давления практически не изменяется (а’). Удельный объем кипящей воды несколь­ко увеличится, так как с увеличением давления возрас­тает температура кипения (точка b’). Точка с’, соответ­ствующая сухому насыщенному пару, будет находиться левее точки с, так как давление возрастает более интен­сивно, чем температура сухого насыщенного пара, и удельный объем его уменьшается.

Если точки, обозначающие в р—v -диаграмме процес­сы при постоянном давлении, соединить, то получатся линии I, II, III. Линия I характеризует состояние воды при 0 °С и является прямой, почти параллельной оси ор­динат. Линия II — кривая, соединяющая точки b1, b, b’, . соответствует состоянию кипящей воды. Линия III — кривая, соединяющая точки с_1, с, с’, . соответствует состоянию сухого насыщенного пара. Линии II и III пересекаются в точке k, которая называется критической точкой. В этой точке исчезает различие в свойствах жид­кости и пара. Параметры, отвечающие точке k, называ­ются критическими. Для воды они имеют следующие значения: P_кр=22,5МПа, t_кр = 374,15 0 С (T=647,ЗК); v=0,00307 м 3 /кг. Линия II называется нижней погра­ничной, а линия III — верхней пограничной кривой.

Читайте также:  Баня и сауна via vita

Парообразование графически изображается линией b—с (см. рис. 1.13). Количество теплоты, затрачиваемой на превращение 1 кг кипящей воды в сухой насыщенный пар, называется теплотой парообразования (фазового превращения) и обозначается буквой r. С увеличением давления теплота парообразования уменьшается. Напри­мер, при p_абс==0,1 МПа r=2263кДж/кг, а при р_абс = 10МПа r=1330 кДж/кг. В критическом состоянии r=0.

В котельном агрегате сухой насыщенный пар обычно продолжает нагреваться при р — const. Этот процесс в р—р-диаграмме изображается линией с—d. При со­стоянии, отвечающем точке d, пар уже не насыщает про­странство и имеет температуру более высокую, чем тем­пература насыщения при данном давлении. Такой пар называется перегретым паром.

Для обозначения величин, относящихся к различным состояниям воды и пара, установлена следующая индек­сация: величины с индексом 0 относятся к начальному со­стоянию воды; с индексом ‘ — к воде, нагретой до темпе­ратуры кипения; с индексом » — к сухому насыщенному пару; с индексом х — к влажному насыщенному пару; с индексом п — к перегретому пару. На практике необходимые для технических расчетов параметры состояния водяного пара удобно определить с помощью специальных таблиц, приведенных в справоч­ной литературе. В таблицах приводятся параметры со­стояния кипящей воды (v’_, i’, s’) и сухого насыщенного пара (v», i», s»), а также величины теплоты парообразо­вания г. Для определения параметров состояния влажного на­сыщенного пара дополнительно должна быть известна степень сухости пара. Удельный объем v_x, м 3 /кг, влаж­ного насыщенного пара

Если абсолютное давление p_абс 0,8, то второй член соотношения (1.123 ) составляет доли процента первого и им можно пренебречь:

Соотношение (1.123) пишется и в таком виде:

Аналогичные соотношения можно написать для вели­чин энтальпии i_x, Дж/кг, и энтропии s_x, Дж/(кг>К):

Энтальпия перегретого пара i_п, Дж/кг, получается как сумма энтальпии сухого насыщенного пара i» и теп­лоты, затраченной на перегрев пара q_ппри p=const, т.е.

Источник статьи: http://helpiks.org/4-74698.html

Водяной пар

Основные понятия и определения

Наибольшее распространение в промышленности получил пар, являющийся рабочим телом в паровых турбинах, в атомных установках, теплоносителем в различных теплообменниках и т. п.

Процесс превращения вещества из жидкого состояния в газообразное называется парообразованием. Испарением называется парообразование, которое происходит всегда при любой температуре со свободной поверхности жидкости или твердого тела. Интенсивность испарения возрастает с увеличением температуры жидкости.

Процесс кипения заключается в том, что если к жидкости подвести теплоту, то при некоторой температуре, зависящей от физических свойств рабочего тела и давления, наступает процесс парообразования как на свободной поверхности жидкости, так и внутри нее.

Переход вещества из газообразного состояния в жидкое или твердое называется конденсацией. Жидкость, полученная при конденсации пара называется конденсатом.

Процесс перехода твердого вещества непосредственно в пар называется сублимацией. Обратный переход называется десублимацией.

Если парообразование жидкости происходит в неограниченном пространстве, то вся она может превратиться в пар. Если же парообразование протекает в закрытом сосуде, то пар принимает максимальную плотность при данной температуре и называется насыщенным, т.е. это пар, соприкасающийся с жидкостью и находящийся с ней в термическом равновесии. С изменением температуры жидкости равновесие нарушается, вызывая соответствующее изменение плотности и давления насыщенного пара.

Насыщенный пар, в котором отсутствуют взвешенные высокодисперсные частицы жидкой фазы, называется сухим насыщенным паром. Состояние сухого насыщенного пара определяется только одним параметром – или давлением, или удельным объемом, или температурой.

Насыщенный пар, в котором содержатся взвешенные высокодисперсные частицы жидкой фазы, равномерно распределенные по всей массе сухого насыщенного пара, называется влажным насыщенным паром.

Отношение массы сухого насыщенного пара к массе суммарной влажного насыщенного пара называется степенью сухости пара или паросодержанием ( ).

Массовая доля кипящей жидкости во влажном паре, равная ( ), называется степенью влажности пара. Для кипящей жидкости при температуре насыщения , а для сухого насыщенного пара , следовательно, степень сухости может меняться в пределах от 0 до 1. Таким образом, состояние влажного пара определяется двумя величинами: температурой и давлением или температурой и степенью сухости пара.

Читайте также:  Баня комната отдыха беседка мангал

Если сухому насыщенному пару сообщить некоторое количество теплоты при постоянном давлении, то его температура будет возрастать. Пар, получаемый в этом процессе, называется перегретым. Перегретый пар имеет при данном давлении более высокую температуру и удельный объем, чем сухой насыщенный пар. Перегретый пар над поверхностью жидкости получить нельзя. Температура перегретого пара, так же как и газа, является функцией объема и давления.

Перегретый пар является ненасыщенным, так как при данном давлении удельный объем перегретого пара больше удельного объема сухого насыщенного пара, а плотность меньше. Он по своим физическим свойствам приближается к газу и тем ближе, чем выше степень перегрева.

33 PV-диаграмма водяного пара

Рисунок 10 – PV-диаграмма водяного пара

Фазовая PV-диаграмма системы, состоящей из жидкости фара, представляет собой график зависимости удельных объемов воды и пара от давления.

Пусть вода при температуре 0 ºС и некотором давлении занимает удельный объем (отрезок NS). Вся кривая АЕ выражает зависимость удельного объема воды от давления при температуре 0 ºС. Так как вода – вещество почти несжимаемое, то кривая АЕ почти параллельна оси ординат. Если при постоянном давлении сообщать воде теплоту, то ее температура будет повышаться и удельный объем увеличиваться. При некоторой температуре вода закипает, а ее удельный объем в точке достигает при данном давлении максимального значения. С увеличением давления растет температура кипящей жидкости и также увеличивается.

График зависимости от давления представлен кривой АК, которая называется пограничной кривой жидкости. Характеристикой кривой АК является степень сухости .

В случае дальнейшего подвода теплоты при постоянном давлении начинается процесс парообразования. При этом количество воды уменьшается, а количество пара увеличивается.

В момент окончания парообразования в точке пар будет сухим насыщенным. Удельный объем сухого насыщенного пара обозначается .

При постоянстве давления температура не изменяется и процесс является одновременно изобарным и изотермическим. В точках и вещество находится в однофазном состоянии. В промежуточных точках вещество состоит из смеси воды и пара. Такую смесь называют двухфазной системой.

График зависимости удельного объема от давления представлен кривой , которая называется пограничной кривой пара, для нее .

Точка соответствует состоянию кипящей жидкости в тройной точке (t 0 ºС), а изобара соответствует состояниям равновесия всех трех фаз. Эта изобара при выбранном масштабе изображения кривых практически совпадает с осью абсцисс.

Если к сухому насыщенному пару подводить теплоту при постоянном давлении, то его температура и объем будут увеличиваться и пар из сухого насыщенного перейдет в перегретый (точка ).

Обе кривые и делят диаграмму на три части. Влево от располагается область жидкости, между – двухфазная система, вправо от и вверх от точки располагается область перегретого пара или газообразного состояния тела. Точка называется критической точкой. Критическая точка является конечной точкой фазового перехода жидкость – пар. Выше точки существование вещества в двухфазном состоянии невозможно. Никаким давлением нельзя перевести газ в жидкое состояние при температурах выше критической.

В точке для воды: = 374,12 ºС; = 0,003147 м 3 /кг; = 22,115 МПа; = 2095,2 кДж/кг; = 4,424 кДж/(кгК).

При температуре 0 ºС область между линией и осью ординат – равновесное сосуществование жидкой и твердой фаз. Основные параметры жидкости, сухого и влажного насыщенного пара при 0 ºС и различных давлениях можно приближенно принимать = 0,001 м 3 /кг.

Удельное количество теплоты, расходуемое на нагревание воды от 0 ºС до температуры кипения при соответствующем давлении, определяется по уравнению:

, (107)

где: – удельная энтальпия кипящей жидкости, Дж/кг;

– удельная энтальпия воды при 0 ºС, Дж/кг.

В термодинамике удельные энтальпию и энтропию воды в состоянии соответствующем тройной точке, принимают = 0 кДж/(кгК); = 0 Дж/кг.

Удельную внутреннюю энергию воды в этой же точке при 0 ºС также принимают равной нулю. Удельная внутренняя энергия кипящей жидкости определяется из общей формулы, используемой для определения удельной энтальпии:

или . (108)

Энтальпию кипящей жидкости берут из таблиц.

Количество теплоты, затраченное на парообразование 1 кг воды при температуре кипения до сухого насыщенного пара, называется удельной теплотой парообразования и обозначается . С возрастанием давления и температуры уменьшается и в критической точке =0. Удельная теплота парообразования расходуется на изменение внутренней потенциальной энергии или на работу дисгрегации (разъединения) и работу расширения.

Удельная энтальпия сухого насыщенного пара определяется по формуле:

, (109)

а удельная внутренняя энергия:

. (110)

Температура влажного пара равна температуре кипения жидкости при данном давлении. Удельный объем влажного пара определяется как объем смеси, состоящей из сухого пара и воды:

. (111)

Удельная энтальпия влажного пара определяется по формуле:

, (112)

где – удельная энтальпия жидкости, ;

– количество теплоты для испарения х-й доли воды.

Удельная внутренняя энергия влажного пара:

. (113)

Перегретым называют пар, имеющий при данном давлении более высокую температуру, чем сухой насыщенный пар.

Удельной теплотой перегрева принято называть то количество теплоты, которое необходимо затратить на перегрев 1 кг сухого пара до требуемой температуры при постоянном давлении. Свойства перегретого пара приближаются к свойствам газа.

34 ТS-диаграмма водяного пара

Рисунок 11 – ТS-диаграмма водяного пара

Графически на ТS-диаграмме произвольный процесс нагрева жидкости, парообразования и перегрева пара при постоянном давлении изображается кривой . Если нанести на диаграмме ряд таких изобарных процессов и соединить характерные точки, то получим пограничные кривые кипящей жидкости АК (х=0) и сухого пара КВ (х=1), которые сходятся в критической точке К.

Пограничные кривые делят диаграмму на три части: влево от АК – область жидкости, между кривыми АК и КВ – область влажного пара, вправо от КБ и вверх от точки К – область перегретого пара.

На диаграмму наносят изобары, линии постоянных удельных объемов, а в области влажного пара – линии равных степеней сухости. Область диаграммы, лежащая ниже изобары тройной точки ( ), изображает различные состояния смеси пар+лед.

На TS-диаграмме площадь, заключенная между линией обратимого процесса и осью абсцисс (например, ), изображает удельное количество теплоты, сообщаемое рабочему телу, для превращения воды в перегретый пар. Удельная работа любого обратимого цикла изображается на ТS-диаграмме площадью цикла. С помощью ТS-диаграммы легко определить термический КПД обратимого цикла.

Недостатком диаграммы является то, что при определении количества теплоты приходится измерять соответствующие площади, что усложняет определение необходимых величин.

35IS-диаграмма водяного пара

Рисунок 12 – IS-диаграмма водяного пара

IS-диаграмма для водяного пара впервые была предложена Молье в 1904 г. и обладает определенными преимуществами при расчетах по сравнению с ТS-диаграммой.

Большим достоинством IS-диаграммы является то, что техническая работа и количество теплоты, участвующие в процессах, изображаются отрезками линий, а не площадями, как в ТS-диаграмме.

По оси ординат откладывается удельная энтальпия пара, а по оси абсцисс – удельная энтропия. За начало координат принято состояние воды в тройной точке, где энтропия и энтальпия воды равны нолю.

Пользуясь данными таблиц водяного пара, на диаграмме, прежде всего, наносят пограничные кривые жидкости и пара, сходящиеся в критической точке К. Пограничная кривая жидкости выходит из начала координат, так как в этой точке энтальпию и энтропию принимают равной нулю. Состояние воды изображается точками на соответствующих изобарах, которые практически сливаются с пограничной кривой жидкости. Линии изобар в области влажного пара являются прямыми наклонными линиями, расходящимися веером от пограничной кривой, жидкости. В изобарном процессе:

(115)

. (116)

Угловой коэффициент наклона изобары к оси абсцисс в каждой точке диаграммы численно равен абсолютной температуре данного состояния. Так как в области влажного пара изобара совпадает с изотермой, то согласно последнему уравнению изобары влажного пара являются прямыми линиями: , а это и есть уравнение прямой лини.

В области перегретого пара изобары имеют кривизну с выпуклостью, обращенной вниз. Изобара АВ соответствует давлению в тройной точке.

В области влажного пара наносится сетка линий постоянной сухости пара ( ), которые сходятся в критической точке К. Изотермы в области влажного пара совпадают с изобарами. В области перегретого пара они расходятся: изобары поднимаются вверх, а изотермы представляют собой кривые линии, обращенные выпуклостью вверх. При низких давлениях изотермы весьма близки к горизонтальным прямым, с повышением давления кривизна изотерм увеличивается. На диаграмму наносится сетка изохор, которые имеют вид кривых, поднимающихся более круто вверх по сравнению с изобарами.

Обратимый адиабатный процесс в IS-диаграмме изображается вертикальной прямой. Поэтому все вертикальные прямые представляют собой адиабаты. Область диаграммы, лежащая ниже изобары тройной точки, изображает различные состояния смеси пар+лед.

Источник статьи: http://mydocx.ru/1-38620.html