Состояние влажного пара зависит

Параметры пара

Свойства пара определяются его параметрами, то есть величинами, характеризующими состояние пара (давление, температура, степень сухости, энтальпия, теплосодержание и т. д.). Тепловая энергия подводится к паровой турбине при помощи водяного пара, являющегося носителем тепловой энергии (теплоносителем).

Насыщенный пар

Если нагревать воду в открытом сосуде, то температура ее будет постепенно повышаться, пока не достигнет примерно 100 0 С; после этого дальнейшее повышение температуры прекращается и начинается кипение воды, то есть бурный переход ее в парообразное состояние. Температура воды во время кипения остается одной и той же, так же как температура получающегося над водой пара; она равна точно 100 0 С при нормальном атмосферном давлении, равном давлению ртутного столба 760 мм высотой. Искусственно изменяя давление, можно изменять температуру кипения в очень широких пределах; при увеличении давления температура кипения повышается, при уменьшении давления – понижается.

Так, при давлении 0,02 ата (0,02 от атмосферного давления) вода кипит при 17,2 0 С, а при давлении 10 ата при 179 0 С.

Температура пара над водой, из которой он получается (рис. 1), всегда равна температуре этой воды. Получающийся над водой пар называется насыщенный пар.

Определенной температуре насыщенного пара всегда соответствует определенное давление, и наоборот, определенному давлению всегда соответствует строго определенная температура.

В (таблице 1) приводится зависимость между температурой и давлением насыщенного пара.

Измерив термометром температуру насыщенного пара, можно по этой таблице определить его давление или, измерив давление, определить температуру.

При образовании пара в паровое пространство котла всегда попадают частицы воды, увлекаемые выделяющимся паром; особенно сильное увлажнение пара происходит в современных мощных котлах при работе их с большой нагрузкой. Кроме того, насыщенный пар обладает тем свойством, что при самом незначительном отнятии теплоты часть пара обращается в воду (конденсируется); вода в виде мельчайших капелек удерживается в паре. Таким образом, практически мы всегда имеем смесь сухого пара и воды (конденсата); такой пар называется влажный насыщенный пар. Так же как и у сухого насыщенного пара, температура влажного пара всегда соответствует его давлению.

Состав влажного пара принято выражать в весовых частях пара и воды. Вес сухого пара в 1 кг влажного пара называется или и обозначается буковой «х». Значение «х» обычно дают в сотых долях. Таким образом, если говорят, что у пара «х»=0,95, то это значит, что во влажном паре содержится по весу 95% сухого пара и 5% воды. При «х»=1 насыщенный пар носит название сухого насыщенного пара.

Один килограмм воды при своем испарении дает один килограмм пара; объем получающегося пара зависит от его давления, а следовательно, и от температуры. В противоположность воде, которая по сравнению с газами почти несжимаема, пар может сжиматься и расширяться в очень широких пределах.

Удельный объем, то есть объем 1 кг пара, при давлении 1 ата для сухого насыщенного пара равен 1,425 м 3 , то есть в 1725 раз больше объема 1 килограмма воды. При повышении давления удельный объем пара уменьшается, та как пар как упругое тело сжимается; так, при давлении 5 ата объем 1 кг сухого насыщенного пара уже равен только 0,3816 м 3 .

Энтальпия пара(теплосодержание) – практически определяется как количество тепла, которое нужно для поучения 1 кг пара данного состояния из 1 кг воды при 0 0 С, если нагрев происходит при постоянном давлении.

Понятно, что при одной и той же температуре энтальпии пара значительно больше, чем энтальпия воды. Для того чтобы нагреть 1 кг воды от 0 до 100 0 С, нужно затратить приблизительно 100 ккал тепла, так как теплоемкость воды равна приблизительно единице. Для того же, чтобы превратить эту воду в сухой насыщенный пар, нужно сообщить воде добавочно значительное количество теплоты, которое расходуется на преодоление внутренних сил сцепления между молекулами воды при переходе ее из жидкого состояния в парообразное и на совершение внешней работы расширения пара от начального объема v / (объем воды) до объема v // (объема пара).

Это добавочное количество теплоты называется теплота парообразования.

Следовательно, энтальпия сухого насыщенного пара будет определяться так:

i // =i / +r, ккал/кг,

где i // — полная теплота (энтальпия пара); i / — энтальпия воды при температуре кипения; r – теплота парообразования.

Например, при давлении 3 кг/см 3 теплосодержание 1 кг кипящей воды равно 133,4 ккал, а теплота парообразования равна 516,9 ккал/кг; отсюда энтальпия сухого насыщенного пара при давлении 3 кг/см 2 будет:

i // =133,4+516,9=650,3 ккал/кг (табл 2)

в сильной степени зависит от его степени сухости; с уменьшением степени сухости пара его энтальпия уменьшается.

Энтальпия влажного пара равна:

Эту формулу легко уяснить себе на следующем примере: допустим, что давление пара 5 кг/см 2 и степень сухости 0,9 иначе говоря, 1 кг этого пара содержит 0,1 кг воды и 0,9 кг сухого пара. По (табл 2) находим, что энтальпия воды при давлении 5 кг/см 2 равна округленно 152 ккал/кг, а энтальпия сухого пара 656 ккал/кг; так как влажный пар состоит из смеси сухого пара и воды, то энтальпия влажного пара в данном случае будет равна:

Следовательно, энтальпия влажного пара будет в этом случае примерно на 50 ккал/кг меньше, чем сухого насыщенного пара того же давления.

Перегретый пар

Если насыщенный пар отвести от поверхности испарения воды в котле и продолжать нагревать его отдельно, то температура пара будет подниматься и объем его увеличиваться. Устройство, в котором пар подогревается (пароперегреватель), сообщается с паровым пространством котла (рис 2). Пар, температура которого выше температуры кипения воды при том же давлении, называется . Если давление пара равно 25 ата, а температура его 425 0 С, то он прегрет на 425 – 222,9 = 202,1 0 С, так как давлению 25 ата соответствует температура насыщенного пара, равная 222,9 0 С (табл 2)

Энтальпия перегретого пара

Следовательно, она превышает энтальпию сухого насыщенного пара того же давления на величину, выражающую собой количество теплоты, дополнительно сообщенное пару при перегреве; это количество теплоты равно:

а=ср(t2 – t1), ккал/кг,

где ср – средняя теплоемкость 1 кг пара при постоянном давлении. Ее величина зависит от давления и температуры пара; в (табл. 3) даны значения ср для некоторых температур и давлений;

t1 – температура насыщенного пара; t2 – температура перегретого пара.

Энтальпии перегретого пара для некоторых давлений и температур приведены в (табл. 4).

Перегревая свежий пар, мы сообщаем ему дополнительную теплоты, то есть увеличиваем начальную энтальпию. Это приводит к увеличению использованного теплопадения и повышению экономического к.п.д. установки работающей на перегретом паре. Кроме того, перегретый пар при движении в паропроводах не конденсируется в воду, так как конденсация может начаться только с момента, когда температура перегретого пара понизиться на столько, что он перейдет в насыщенное состояние. Отсутствие конденсации свежего пара особенно важно для паровых турбин, вода, скопившаяся в паропроводе и увлеченная паром в турбину, легко может разрушить лопатки турбины.

Преимущество перегретого пара настолько значительны и выгодность его применения настолько велика, что современные турбинные установки работают почти исключительно перегретым паром.

В настоящее время большинство тепловых электростанций строится с параметрами пара свыше 130 – 150 ата и свыше 565 0 С. В дальнейшем для самых мощных блоков предполагается по мере освоения новых жаростойких сталей повысить параметры до 300 ата и 656 0 С.

При расширении перегретого пара его температура понижается, по достижении температуры насыщения перегретый пар проходит через состояние сухого насыщенного пара и превращается во влажный пар.

Источник статьи: http://par-turbina.ucoz.net/index/parametry_para/0-10

Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Состояние — влажный пар

Состояние влажного пара определяется двумя параметрами — давлением ( или температурой) и степенью сухости. [1]

Состояние влажного пара характеризуется двумя параметрами, одним из которых является давление ( или температура насыщения при этом давлении) и вторым — степень сухости или влажность влажного пара. [2]

Состояние влажного пара определяется давлением ( или температурой) и степенью сухости. [3]

Очевидно, состояние влажного пара определяется двумя параметрами: температурой и степенью сухости или давлением и степенью сухости. [4]

Необратимые изменения состояния влажного пара , как и всякого иного тела, не могут быть описаны средствами одной только квазистатической термодинамики даже в условиях далеко идущей схематизации процесса. Термодинамические соотношения, основанные на представлениях о равновесных взаимодействиях системы и внешней среды, недостаточны для определения величины отклонений от квазистатических изменений состояния. Законы термодинамики позволяют, как известно, установить лишь направление развития процесса и его качественные характеристики. Для того чтобы установить вид связей между параметрами тела, совершающего необратимый процесс, необходимо привлечь к аппарату собственно термодинамики либр дополнительные закономерности, характеризующие механизм процесса, либо же величины, выражающие результат проявления необратимости. [5]

Для определения состояния влажного пара необходимо, кроме параметров р и t, знание еще одной величины, например сухости х или теплосодержания i, непосредственное измерение которых затруднительно или невозможно. Теплопадение А0 в идеальном процессе перехода тепловой энергии пара в механическую называется располага ем ы м, изоэнтропийным или адиабатным. [6]

При определении состояния влажного пара , образованного в испарителе, следует иметь в виду, что жидкая и паровая фазы диаграммы часто являются раздельными. Энтальпия этой точки вычисляется следующим способом. [7]

Таким образом, состояние влажного пара определяется значениями двух независимых параметров, в качестве которых наиболее часто используются давление и степень сухости. [8]

Для однозначного определения состояния влажного пара необходимо знать соотношение в нем масс жидкости и пара. [9]

РВ и в состоянии влажного пара поступает в отделитель жидкости, в котором происходит разделение фаз: сухой насыщенный пар направляется по трубе 7 в компрессор, а отделившаяся насыщенная жидкость при температуре кипения t0 поступает через распределительный коллектор 9 в охлаждающие приборы 4, Напор, необходимый для движения жидкости, создается не только высотой столба жидкости рабочего тела, например Ях для камер нижнего этажа, но и разностью плотностей жидкости в подающих трубах и двухфазной смеси ( влажного пара) в обратных ( паровых) трубах. Очевидно, что потенциально в камеры нижнего этажа может быть подано относительно большее количество жидкости, поскольку здесь создается больший напор. Правильное распределение жидкости по объектам осуществляется при помощи вентилей на распределительном коллекторе 9, соответствующим прикрытием которых может быть погашен избыточный напор. Такая установка вентилей на нужное открытие должна производиться при первоначальной настройке системы. Благодаря тому что отделитель жидкости находится выше охлаждающих приборов, появилась возможность рециркуляции жидкости, увлеченной паром из испарительных змеевиков при колебаниях тепловой нагрузки, и выпавшей в отделителе жидкости. Ее называют вторичной жидкостью, поскольку первичной можно считать жидкость, поступающую в испарительную систему через РВ. [10]

Значение степени сухости в произвольном состоянии влажного пара определяется отношением отрезков изобары, соответствующей состояниям влажного пара. [11]

Отметим, что в зависимости от состояния влажного пара перед скачком и интенсивности скачка пар за скачком может быть различным: влажным, сухим насыщенным или перегретым. Опыты показали также, что с увеличением угла клина е возрастают угол скачка и его интенсивность; скорость за скачком уменьшается, что соответствует известным характеристикам адиабатических скачков в однофазной среде ( см. гл. [12]

Давление и температура насыщения еще не определяют состояние влажного пара . [14]

Источник статьи: http://www.ngpedia.ru/id461985p1.html

Влажный пар и его параметры

Рассматривая влажный пар как механическую смесь сухого насыщенного пара и жидкости той же температуры, т. е. температуры насыщения, его объем можно представить как сумму объемов указанных компонентов. Непосредственно отсюда вытекает формула для определения удельного объема влажного пара

, (7.2)

где х– степень сухости пара.

Здесь первое слагаемое представляет собой объем жидкости, содержащейся в 1 кг влажного пара, а второе – объем содержащегося в нем сухого насыщенного пара.

Для превращения 1 кг кипящей воды в сухой насыщенный пар при

p = const ему необходимо сообщить определенное и различное для разных давлений количество тепла, называемое теплотой парообразования. Эта величина обозначается буквой r и, как легко видеть, может быть определена по формуле

.

Часть теплоты парообразования расходуется на увеличение внутренней энергии, связанное с совершением работы против сил взаимного притяжения молекул. Она называется внутренней теплотой парообразования и обозначается буквой ρ.

Остальная часть теплоты парообразования расходуется на работу расширения, не связанную с наличием сил молекулярного взаимодействия и равную . Она называется внешней теплотой парообразования. Таким образом, получаем

. (7.3)

Внутренняя теплота парообразования всегда значительно больше внешней. Например, для воды при нормальном давлении по табличным данным из полной теплоты парообразования на долю внутренней приходится около 93%, а на долю внешней – только около 7 %.

Связь между теплотой парообразования и давлением может быть установлена следующим образом.

Рассмотрим элементарный цикл Карно a-b-c-d (рис. 7.6), в котором на участке a-b давление р_н и температура Т_н постоянны, а на участках b-c и d-a они изменяются соответственно на dp_н dT_н. Точка а лежит на нижней пограничной кривой, а точка b – на верхней, поэтому тепло, подводимое на участке a-b, равно теплоте парообразования при давлении р_н, т.е. q₁= r, работа же данного цикла .

Таким образом, для термического к.п.д. рассматриваемого цикла можно написать выражения

Приравнивая правые части этих выражений, находим

. (7.4)

Полученное выражение называется уравнение Клапейрона–Клаузиуса. Оно позволяет вычислить величину r, если зависимость известна из опыта. Нетрудно видеть, что если эта зависимость графически выражается линией АВ (рис. 7.7), то производная определяётся как угловой коэффициент касательной к этой кривой в заданной точке, т. е.

.

С помощью теплоты парообразования r энтальпия влажного пара легко определяется следующим образом. В процессе парообразования при p= const

где х– степень сухости влажного пара.

Интегрируя это выражение, получаем:

,

. (7.5)

Энтропия влажного пара может быть определена по формуле (5.10), из которой получаем

,

а для данного случая

, (7.5 / )

где Т_н– температура кипения при заданном постоянном давлении.

Для сухого насыщенного пара х=1, поэтому

,

.

Формула (7.5 / ) может быть записана так

. (7.6)

Пользуясь приведенными формулами и зная степень сухости пара, можно определить все основные параметры и для влажного пара.

7.5 Ts– диаграмма водяного пара

Рассмотрим характер и расположение изобар воды и водяного пара в Ts-диаграмме.

Изменение энтропии воды в обратимом изобарном процессе находится по общей формуле (5.9)

.

Полагая, что изобары при любом давлении начинаются от температуры тройной точки Т_А=Т₀, при которой энтропия равна s₀, получаем зависимость

, (7.7)

которая является уравнением изобары воды в Ts-диаграмме в самом общем виде.

Принимая приближенно, что для всех давлений s_о=0, получаем

(7.8)

В области жидкого состояния при невысоких давлениях можно считать c_p=const, тогда

. (7.9)

Таким образом, изобара воды представляет собой экспоненциальную кривую, начинающуюся на оси ординат в точке А при температуре То и кончающуюся в точке В при температуре кипения Т_н и энтропии s / (рис. 7.8).

В области влажного пара T=Т_н=const, поэтому изобара имеет вид горизонтальной прямой ВС, конечная точка которой С соответствует состоянию сухого насыщенного пара, когда энтропия равна s».

В области перегретого пара уравнение изобары принимает вид

, (7.10)

где с_р – истинная теплоемкость перегретого пара.

В точке С изобара имеет излом (поскольку с_р, будучи бесконечно большой для влажного пара, при переходе в область перегретого пара принимает конечное значение) и превращается в кривую СD.

Крутизна этой кривой изменяется в зависимости от с_р. Действительно, из дифференциального соотношения

следует, что угловой коэффициент касательной к изобаре перегретого пара

.

На начальном участке вблизи состояния насыщения с_р для перегретого пара велика, поэтому изобара идет полого. По мере удаления от точки С величина с_р уменьшается и крутизна изобары возрастает, а на достаточно большом расстоянии от нее, когда зависимость с_р от температуры становится незначительной, изобара по характеру приближается к экспоненциальной кривой.

Изображение изобары воды и водяного пара в Ts-диаграмме позволяет представить графически их энтальпию. Так, например, площадь, заключенная между отрезком изобары АВ и осью абсцисс, представляет собой теплоту кипящей воды. Если с небольшой погрешностью пренебречь энтальпией воды при температуре тройной точки, то на основании формулы (4.6) эту площадь можно считать равной и энтальпии i / . Равным образом площадь, заключенная между отрезком изобары АВС и осью абсцисс, равна энтальпии i», причем площадь прямоугольника, расположенного между отрезком ВС и осью абсцисс, равна теплоте парообразования r.

Аналогично этому в виде площади можно представить себе энтальпию некипящей воды, влажного пара и перегретого пара. Во всех случаях она изображается площадью, заключенной между отрезком изобары от оси ординат до заданной точки и осью абсцисс. Например, если состояние перегретого пара характеризуется точкой D, то его энтальпия равна площади фигуры ОАВСDЕО.

Отправляясь от упрощающих предпосылок, что при всех давлениях s_о=0 и для воды c_р не зависит от давления, а является функцией лишь температуры, в Тs – диаграмме можно изобразить целую систему изобар, начиная от изобары

р_а =0,006112 бар и кончая изобарой р_кр = 221,15 бар (рис. 7.9).Изобара воды р_кр, изображаемая линией АК, на нижнем участке, где теплоемкость можно считать постоянной, имеет экспоненциальный характер. При более высоких температурах, когда с_р начинает возрастать, она становится менее крутой и, наконец, в критической точке, когда с_р= ∞, приобретает горизонтальное направление, имеет перегиб и плавно переходит к изобару перегретого пара.

Как видно из графика, изобары воды для других, более низких давлений на всем своем протяжении сливаются с изобарой р_кр, заканчиваясь при соответствующей температуре кипения и переходя в изобару влажного, а затем перегретого пара. По мере снижения давления теплота парообразования возрастает. Поэтому длина горизонтального участка, соответствующего области влажного пара, увеличивается.

Изобара р_А начинается непосредственно с горизонтального участка АL, соответствующего парообразованию при температуре тройной точки, а затем продолжается в области перегретого пара в виде кривой, близкой по характеру к экспоненте уже в самом начале.

Все точки, соответствующие состоянию кипящей воды, в такой диаграмме размещаются на линии АК, т. е. на изобаре р_кр, которая, следовательно, является и нижней пограничной кривой. Более того, на этой же изобаре лежат и все без исключения точки, соответствующие состоянию некипящей воды при разных давлениях, поэтому вся область жидкого состояния в такой диаграмме представляет собой не площадь, а линию, совпадающую с нижней пограничной кривой.

Все точки, соответствующие состоянию сухого насыщенного пара, образуют плавную кривую КL, которая, таким образом, является верхней пограничной кривой. По форме она почти симметрична линии АК., но в точке L не заканчивается, а продолжается вниз, отделяя область двухфазного состояния лед – насыщенный пар от области перегретого пара. С точки зрения паротехники этот участок ее интереса не представляет, ибо он располагается в области весьма низких давлений и температур.

Из-за упрощающих предпосылок график на рис. 7.9 имеет приближенный характер. Особенно существенно в нем искажаются изобары воды, что тем более заметно, чем выше давление. В связи с этим рассмотрим расположение изобар воды в Ts– диаграмме подробнее.

Для этого удобно использовать уравнение Максвелла (6.14), которое показывает, что изменение энтропии с давлением при постоянной температуре противоположно по знаку изменению удельного объема с температурой при постоянном давлении.

Вода при нагревании расширяется, следовательно, энтропия ее с повышением давления при постоянной температуре уменьшается. Это означает, что изобары воды в Ts –диаграмме в действительности не сливаются с нижней пограничной кривой, а располагаются левее ее, тем дальше, чем выше давление.

Вопрос о взаимном расположении этих изобар на начальном участке осложняется известной аномалией воды, температура наибольшей плотности которой в широком диапазоне давлений (примерно до 300 бар) несколько выше 0°С. Например, при нормальном давлении она равна 3,98 °С. В связи с этим изобары воды начинаются ниже начала нижней пограничной кривой (тем дальше от него, чем выше давление), пересекают ее на участке от 0 до 4°С, а затем отходят от нее, тем дальше, чем выше давление.

Естественно, что в докритической области давлений изобары в верхней своей части вновь приближаются к нижней пограничной кривой и заканчиваются на ней тем выше, чем выше давление.

В диапазоне давлений примерно от 300 до 500 бар начало изобар с повышением давления смещается вверх и при давлении около 500 бар совмещается с началом нижней пограничной кривой, а при еще более высоких давлениях изобары начинаются уже выше него, тем дальше, чем выше давление. Например, изобара, соответствующая давлению 1 000 бар, начинается на оси ординат при температуре около 0,2 °С.

Для иллюстрации на рис. 7.10 показаны в крупном масштабе начальные участки нижней пограничной кривой и нескольких изобар в сверхкритической области давлений.

Учитывая, что при температуре тройной точки энтропия воды для давлений до 650 бар очень мала и не превышает по абсолютной величине 0,0012 кДж/(кг·град), с достаточной для современной паротехники точностью аномалией воды можно пренебречь и считать, что начало всех изобар совпадает с началом нижней пограничной кривой, как показано на рис. 7.11. Изобары располагаются левее нижней пограничной кривой, тем дальше от нее, чем выше давление и температура. При сверхкритических давлениях изобары минуют нижнюю пограничную кривую, оставляя ее справа и постепенно принимая вид экспоненциальных кривых, как у идеального газа.

7.6 is – диаграмма водяного пара

Аналитические расчеты процессов водяного пара с помощью табличных данных, часто осложняются возможностью фазовых переходов при изменении его состояния (например, превращения перегретого пара во влажный или наоборот). Соотношения между параметрами пара в различных его фазах выражаются разными формулами, поэтому, исследуя какой-либо процесс, приходится прежде всего выяснять, не происходит ли в нем переход пара из одной фазы в другую, что зачастую связано с громоздкими вычислениями.

В связи с этим в паротехнике широко применяется графический метод расчета, в котором используется is – диаграмма.

Построение этой диаграммы, общий вид которой приведен на рис. 7.12, осуществляется таким образом.

По табличным значениям строятся нижняя и верхняя пограничные кривые ОК. и КL, затем точки на этих кривых, соответствующие одинаковым давлениям, соединяются прямыми линиями, образующими в области влажного пара пучок начинающихся в начале координат и расходящихся кверху изобар. Одновременно эти линии являются и изотермами.

Действительно, из уравнения

при p= const получаем

.

Но частная производная в левой части полученного уравнения представляет собой угловой коэффициент касательной к изобаре, а поскольку температура в изобарном процессе влажного пара постоянна и равна температуре кипения Т_н, постоянным будет и этот коэффициент, т. е. изобара изображается прямой линией.

С увеличением давления температура Т_н повышается, поэтому изобары становятся более крутыми и вся совокупность их образует пучок расходящихся кверху прямых.

В области перегретого пара изобары строятся по точкам, наносимым в соответствии с табличными значениями параметров i и s для разных температур. По мере удаления от верхней пограничной кривой температура пара возрастает, поэтому крутизна изобар увеличивается, т. е. за этой кривой они теряют прямолинейный характер и плавно изгибаются кверху.

Изотермы в области перегретого пара строятся по тем же точкам, которые были нанесены для построения изобар. При этом оказывается, что на верхней пограничной кривой они имеют излом, расходятся с изобарами и идут вначале с некоторым подъемом (тем более крутым, чем выше давление насыщения), а затем, по мере удаления от пограничной кривой, принимают почти горизонтальное направление.

Такое расположение изотерм объясняется тем, что вблизи состояния насыщения водяной пар существенно отличается от идеального газа и у него при изотермическом расширении внутренняя энергия не остается постояной, а возрастает за счет потенциальной составляющей, связанной с наличием сил взаимного притяжения. Как видно из диаграммы рυ = р, изображенной на рис. 6.3, возрастает и произведение рυ, а следовательно, энтальпия и увеличивается. По мере удаления от состояния насыщения водяной пар приближается по своим свойствам к идеальному газу, для которого энтальпия является функцией одной лишь температуры, поэтому вдали от верхней пограничной кривой изотермы и приближаются по характеру к горизонтальным прямым.

Обращает на себя внимание положение критической точки, которая в is-диаграмме смещена влево и вниз. Это связано с уменьшением энтальпии сухого насыщенного пара по мере приближения его давления к критическому, объясняемого резким падением теплоты парообразовния, которая в критической точке становится равной нулю.

В области влажного пара наносится система линий постоянной степени сухости (x= const). Построение их основано на том, что каждая из этих линий делит все изобары влажного пара на пропорциональные отрезки, в чем нетрудно убедиться, используя формулу

.

Обычно на is-диаграмму наносится и система изохор υ= const, которые по своему характеру близки к изобарам, но идут несколько круче и в области влажного пара не прямолинейны.

Нижняя часть is – диаграммы практического интереса не представляет и ее не строят: это дает возможность выполнить рабочую часть диаграммы в более крупном масштабе, удобном для пользования.

Впервые is – диаграмма водяного пара была построена Молье в 1906г. для давлений до 20 ат. В настоящее время применяется is –диаграмма Вукаловича, построенная для давлений до 1 000 бар и температур до 1000°С.

Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет

Источник статьи: http://studopedia.su/1_16202_vlazhniy-par-i-ego-parametri.html